minor fixes

3.2.4+3.2.5/Baldin_V/main.tex

@@ -239,12 +239,11 @@ \section{Практическая часть}
     \includegraphics[width=\textwidth]{th(r).pdf}
     \caption{График зависимости логарифмического коэффициента затухания от сопротивления цепи в линеализирующих координатах}
 \end{figure}
-В ходе измерений невозможно точно установить начало отсчёта амплитуды, из-за чего значения декремента несколько разнятся, в зависимости от того, какая часть сигнала использовалась как источник (положительная или отрицательная), эта проблема частично решается усреднением значений (так как связанное с этим эффектом отклонение близко к погрешности измерений), для этого количество измерений положительной и отрицательной частей совпадают.
+%В ходе измерений невозможно точно установить начало отсчёта амплитуды, из-за чего значения декремента несколько разнятся, в зависимости от того, какая часть сигнала использовалась как источник (положительная или отрицательная), эта проблема частично решается усреднением значений (так как связанное с этим эффектом отклонение близко к погрешности измерений), для этого количество измерений положительной и отрицательной частей совпадают.
 
-По углу наклона рассчитаем $R_\text{кр}$: $R_\text{кр} = 2 \pi \sqrt{\text{tan}(\alpha)} = 6.2 \pm 0.4 \ \text{кОм}.$ Из теории получим: $R_\text{кр} = \sqrt{L/C} = 8.16 \pm 0.07 \ \text{кОм}.$ И посмотрим при каком R на практике происходит переход в апериодический режим:
-$R_\text{кр} = 3 \ \text{кОм}.$
+По углу наклона рассчитаем $R_\text{кр}$: $R_\text{кр} = 2 \pi \sqrt{k} = 8.00 \pm 0.02 \ \text{кОм}.$ Из теории получим: $R_\text{кр} = \sqrt{L/C} = 8.16 \pm 0.07 \ \text{кОм}$.
 
-Однако точно отличить апериодический режим от быстро затухающего невозможно (нет точного определения), так что будем считать, что следующий режим уже апериодический:
+%Однако точно отличить апериодический режим от быстро затухающего невозможно (нет точного определения), так что будем считать, что следующий режим уже апериодический:
 \begin{figure}[h!]
     \centering
     \includegraphics[width=0.8\linewidth]{aperiod.png}
@@ -323,8 +322,8 @@ \section{Практическая часть}
 	\end{table}
 
 
-Построим АЧХ в нормированных на резонанс координатах $U/U_0$ от $\nu/\nu_0$. Будем аппроксимировать данные точки функцией Лоренца:
-$$y = \frac{A}{\sqrt{1-(\frac{x-a}{c})^2}} + s.$$
+Построим АЧХ в нормированных на резонанс координатах $U/U_0$ от $\nu/\nu_0$. Будем аппроксимировать данные точки функцией:
+$$y = \frac{A}{\sqrt{B + (Cx - \frac{D}{x})^2}}$$
 \begin{figure}[h!]
     \centering
     \includegraphics[width=\textwidth]{ACCH.pdf}